Согласно при появлении АК на диске образуется неподвижная относительно него цепь статических волн, поддерживаемая цепями вперед и назад бегущих волн. Частота пульсирования статической волны равна частоте вращения по диску бегущих волн с постоянной амплитудой. Когда источником возбуждения АК является окружная газодинамическая неравномерность, отстающая от диска, энергия назад бегущих волн доминирует над энергией вперед бегущих воли. При аэроупругом взаимодействии, когда источник возбуждения неподвижен относительно РЛ (например, при флаттере), интенсивности вперед и назад бегущих воли равнозначны. Если АК возбуждаются неподвижной окружной неравномерностью газообразной среды, частота возбуждения равна ЧВР и при резонансах число волн в каждой цепи равно кратности возбуждения, а относительно мощная назад бегущая волна стоит неподвижно в пространстве.
На рис. 2, а—в показано последовательное изменение положений трех-волновых статической и назад бегущей цепей и их результирующей с интервалами в четверть периода при резонансе, когда вперед бегущие волны затухают.
На рис. 2, г построена огибающая движения по диску результирующей волн, каждая точка которой показывает, максимальное отклонение вершины соответствующей РЛ от нейтрального положения при совместных действиях статической и назад бегущей волн, что и фиксируется ДФМ. Число максимумов огибающей вдвое больше числа волн каждой цепи, а ее волнообразный характер обусловлен действием статических волн. Поэтому минимальные максимумы амплитуд образуются в узлах цепи статических волн (например, в точке г на рис. 1, б и 2, г) и они обеспечиваются действием только назад бегущих волн. Максимальные максимумы сдвинуты на четверть периода относительно узлов статических волн (например, в точках р и д на рис. 1, б и 2, г) и являются результатом суммарного действия обеих цепей волн. Если проследить движение по диску амплитуды назад бегущей волны, то исходя из сказанного заметим, что до результирующей амплитуды она дополняется соответствующей амплитудой статической волны, которая в одинаковой мере, равной з1п (к — кратность возбуждения, со — угловая частота возбудителя, I — время), изменяется как сама, так и относительно назад бегущей волны. Таким образом, максимальная амплитуда АК РЛ, равная сумме соответствующих амплитуд назад бегущей и статической волн, из которых первая — постоянная по величине, а вторая изменяется пропорционально квадрату синуса фазы состояния: где А — максимальная амплитуда, регистрируемая ДФМ; Лн — максимальная (постоянная) амплитуда назад бегущей волны; Лс — максимальная амплитуда статической волны. Из рис. 1, б и 2, г и формулы (1) следует, что максимальная амплитуда АК РЛ, фиксируемая ДФМ, не зависит от знака и при прохождении одной назад бегущей волны повторяется дважды [6]. Эти факты подтверждаются при сопоставлении данных ДФМ и тензометрирования. Так, тензометрированием установлено противофазное состояние РЛ, расположенных в точках максимального возбуждения р и ?.
При жесткой демпферной связи в узлах цепи статических волн в РЛ обычно развиваются вынужденные крутильные колебания, которые по отношению к АК сдвинуты по фазе на четверть периода [2]. В исследованных колесах такая связь отсутствовала и возбуждение указанных колебаний не обнаружено. Были зарегистрированы слабые возбуждения крутильных колебаний, синфазных АК (рис. 1, в, г), объясняющиеся крутящим действием аксиального возбуждения от несовпадения линий центров тяжести и жесткости в сечениях РЛ.
Рассматривая дискретно-фазовые диаграммы, замечаем, что максимальные амплитудные максимумы в 2 раза превосходят их минимумы, что должно означать примерное равенство действия на диск статических и бегущих волн. Статические волны некоторое время сохраняются в колесе и после прекращения внешнего воздействия. Их сохранение определяется мерой рассеяния подведенной к диску энергии. Следовательно, статические волны можно рассматривать как волны рассеяния энергии возбуждения. Назад и вперед бегущие волны исчезают вместе с источником возбуждения и могут рассматриваться как волны подведения энергии к диску. Равенством подводимой бегущими и рассеиваемой статическими волнами энергий можно объяснить их одинаковое силовое действие на диск.
