Пластическая деформация
Строение металлов
Холодная пластическая деформация монокристалла
Элементы теории дислокаций
Движение дислокации и пере ползание дислокации
Вектор Бюргерса
Возникновение и размножение дислокаций
Силовые поля
Холодная пластическая деформация поликристалла
Равенство деформаций
Упрочнение при холодной деформации
Кривые упрочнения
Влияние температуры и скорости деформации
Виды деформации при обработке металлов давлением
Влияние температуры на сопротивление деформированию
Влияние горячей деформации на свойства металла
Условие постоянства объема
Степень деформации и смещенный объем
Влияние скорости деформации на пластичность
Сверх пластичность
Напряжения
Напряжения в координатных площадях
Напряжения в наклонной площадке
Понятие о тензоре напряжений
Главные касательные напряжения
Диаграмма напряжений Мора
Условия равновесия для объемного напряженного состояния
Осесимметричное напряженное состояние
Плоское напряженное состояние
Малые деформации и скорость деформаций
Неразрывность деформаций
Однородная деформация
Условие пластичности
Смысл энергетического условия пластичности
Связь между напряжениями и деформациями
Механическая схема деформации
Схемы главных напряжений
Принцип подобия
Контактное трение
Характер нагрузки
Принцип наименьшего сопротивления
Неравномерность деформаций
Методы определения деформирующих усилий
Решение дифференциальных уравнений
Основы метода расчета деформирующих усилий
Метод линий скольжения
Свойства линий скольжения
Характеристики
Методы графического построения
Жесткопластическая схема
Связь полей линий скольжения с полями скоростей
Построение годографа скоростей
Понятие о методе верхней оценки
Метод сопротивления материалов
Метод баланса работ
Понятие о пластическом методе
Краткое сопоставление различных методов
Осадка
Удельное усилие
Осадка правильной призмы и цилиндра
Осадка полосы конечной длины
Неоднородность деформации при осадке
Толстостенная труба под равномерным давлением
Протяжка
Протяжка заготовки круглого сечения
Выдавливание
Удельное усилие деформирования
Объемная штамповка в открытых штампах
Удельное усилие деформирования заусенца
Элементы штамповки в закрытых штампах
Скручивание
Уравнения равновесия
Дальнейшее увеличение кривизны
Вытяжка

Вектор Бюргерса

Для характеристики типа дислокации и степени нарушения правильности взаимного расположения атомов, вносимого дислокацией в. идеальную решетку, удобно использовать так называемый вектор Бюргерса. А. X. Коттрелл [40] дает следующее одределение вектора Бюргерса. Допустим, что в плоскости чертежа находится плоскость скольжения, причем на ней в области А скольжение уже произошло, а в области В еще нет. Граница является линией дислокации. Вектор Бюргерса определяет направление и расстояние, на которое атомы в области А сместились над плоскостью скольжения по отношению к атомам находящимся под этой плоскостью. Если модуль вектора Бюргерса равен параметру решетки, то такая дислокация называется единичной или дислокацией единичной мощности. Из, схем красной дислокации и винтовой дислокации следует, что вектор Бюргерса для краевой дислокации перпендикулярен линии дислокации, а для винтовой дислокации параллелен этой линии. Для смешанной дислокации вектор Бюргерса составляет с линией дислокации угол, отличный от нуля или 90°, и его можно разложить на два составляющих вектора, направленных вдоль линии дислокации и перпендикулярно ей. Разложение вектора Бюргерса на составляющие соответствует разложению смешанной дислокации на составляющие ее краевую и винтовую дислокации.
 Различают полные (единичные) дислокации и частичные. Полная дислокация характеризуется вектором Бюргерса, равным по модулю расстоянию между двумя сдвига.
 Если представить атомы в виде шаров, то наиболее плотное их взаимное положение на плоскости скольжения может быть представлено так, как это показано на рис. 1.16. Слой атомов, расположенных выше или ниже рассматриваемого слоя с атомами А, при плотной упаковке должен располагаться так, чтобы центры шаров находились в лунках шаров А (точки В на рис. 1.16). Вектор Бюргерса Щ полной дислокации соответствует расстоянию между лунками в направлении сдвига. Однако переход атомов из В в В может осуществляться двойным перемещением по векторам Ь2 и "&3, что требует меньших затрат энергии (требуется перекатываться через бугор меньшей высоты).' Если движение дислокации дает смещение меньшее, чем Ь1т то такую дислокацию называют частично (например, смещение по вектору Ь2 или 63).
 Частичные дислокации, нарушая закономерность чередования взаимного расположения атомов по слоям, параллельным плоскости скольжения, приводят к образованию дефектов упаковки.




 
Яндекс.Метрика